Стационарное течение идеальной жидкости. Уравнение Бернулли.
Рассмотрим стационарное течение идеальной жидкости. Выделим в стационарно текущей идеальной жидкости трубку тока малого сечения. Рассмотрим объём жидкости V, ограниченный стенками трубки токаи и перпендикулярными к линиям тока сечениями S1 и S2. За время Δt этот объём переместится. В силу непрерывности струи:
ΔV1 = ΔV2 = ΔV
Волновая функция и ее статический смысл.
Чтобы устранить эти трудности, немецкий физик М. Борн (1882-1970) в 1926 г. предположил, что по волновому закону меняется не сама вероятность, а некая величина, названная амплитудой вероятности, обозначаемая
. Эту величину называют также волновой функцией (или 
-функцией). Амплитуда вероятности может быть комплексной, и вероятность W пропорциональна квадрату ее модуля:
(6.1)
Таким образом, описание состояния микрообъекта с помощью волновой функции имеет статистический, вероятностный характер: квадрат модуля волновой функции (квадрат модуля амплитуды волн де Бройля) определяет вероятность нахождения частицы в момент времени t в области с координатами х и х + dx, у и у + dy. : и z + dz.
8. Амплитуда и фаза вынужденных колебаний. Резонанс
Рассмотрим зависимость амплитуды А вынужденных колебаний от частоты ω
(8.1)
Из формулы (8.1) следует, что амплитуда А смещения имеет максимум. Чтобы определить резонансную частоту ωрез — частоту, при которой амплитуда А смещения достигает максимума, — нужно найти максимум функции (1), или, что то же самое, минимум подкоренного выражения. Продифференцировав подкоренное выражение по ω и приравняв его нулю, получим условие, определяющее ωрез:
6. Некоторые основные св-ва интеграла от функции комплексной переменной:
Линейность: 
Это св-во обобщается на любое конечное число функций.
При изменении ориентации кривой, по которой берется интеграл, на противоположную, знак интеграла изменяется на противоположный:
.
Модуль интеграла: 
.
– оригинал; 
для любого 
.