Лекция. Атом.
§1 Стационарное уравнение Шредингера для атома водорода.
Основное уравнение нерелятивистской квантовой механики сформулировано в 1926г. Э. Шредингером. Это уравнение имеет вид:
где 
,
масса частицы,
оператор Лапласа (
),
i – мнимая единица,
потенциальная функция частицы в силовом поле, в котором она движется
искомая волновая функция частицы.
ПЕРВЫЙ ЗАКОН ТЕРМОДИНАМИКИ
Термодинамика — теория тепловых явлений, в которой не учитывается атомно-молекулярное строение тел. Изолированная термодинамическая система – совокупность физических тел, изолированных от взаимодействия с другими телами. Термодинамический процесс – любое изменение, происходящее в термодинамической системе.
Тело как система из составляющих его частиц обладает внутренней энергией — суммой потенциальной энергии взаимодействия частиц тела, и кинетической энергии их беспорядочного теплового движения. Кинетическая энергия беспорядочного движения частиц пропорциональна температуре Т, потенциальная энергия взаимодействия зависит от расстояний между частицами, т. е. от объема V тела.
11. Время релаксации
Время релаксации – промежуток времени, в течение которого выведенная из равновесия система возвращается в состояние термодинамического равновесия. Отсюда:
– средняя скорость релаксации.
Тогда, если в процессе мы можем определить:
это будет квазистатический равновесный процесс.
Релятивистский импульс.
Уравнения Ньютона инвариантны по отношению к преобразованиям Галилея. Однако по отношению к преобразованиям Лоренца они оказываются не инвариантными. В частности, не инвариантен по отношению к преобразованиям Лоренца вытекающий из законов Ньютона закон сохранения импульса. Чтобы убедиться в этом, рассмотрим, как выглядит в системах К. и К’ абсолютно неупругий удар двух одинаковых шаров массы т (рис 2).
Пусть в системе К шары движутся навстречу друг другу вдоль оси х с одинаковыми по величине скоростями, проекции которых на ось х равны: 
и 
(
— относительная скорость систем K и K?). При этих условиях после столкновения шары будут покоиться:
. Таким образом, полный импульс системы и до, и после столкновения равен нулю — в системе К импульс сохраняется.
Релятивистский закон сложения скоростей.
Рассмотрим движение материальной точки. В системе К положение точки определяется в каждый момент времени t координатами x,y ,z . Выражения
, 
, 
представляют собой проекции на оси x, y, z вектора скорости точки относительно системы К. В системе К? положение точки характеризуется каждый момент времени t’ координатами х’, у’, z’. Проекции на оси х’ , у’ , z’ вектора скорости точки относительно системы К’ определяются выражениями
, 
, 
.