ФИТР БНТУ – Портал Студентов

§ 7. Закон смещения Вина

Закон Стефана—Больцмана касается лишь интенсивности интегрального излучения черного тела и ничего не говорит относительно спектрального распределения энергии. Первым исследователем, пытавшимся теоретически определить вид функции , был В. А. Михельсон (Москва, 1887 г.). Хотя формула Михельсона не вполне удовлетворяла опытным данным, тем не менее установление ее сыграло известную роль в истории этого вопроса.

Рис. 1.8. Схема опытов по исследованию распределения энергии в спектре черного тела.

S — черное  тело;   Sр — монохроматор;   Т — термоэлемент с гальванометром G.

Читать полностью »

ИЗМЕРЕНИЕ РАЗМЕРОВ ГЛАДКИХ НАРУЖНЫХ ЦИЛИНДРИЧЕСКИХ ПОВЕРХНОСТЕЙ

Лабораторная работа № 1.1        

ЦЕЛЬ РАБОТЫ: выбор методики выполнения измерений размеров гладких наружных цилиндрических поверхностей, приобретение первичных навыков работы со средствами измерений.

ЗАДАЧИ:

1. Проанализировать требования к точности контролируемой детали, выбрать методики выполнения измерений и средства приемочного контроля по заданным параметрам.
2. Измерить заданные параметры и зафиксировать результаты с учетом погрешности измерения.
3. Дать заключение о годности детали по каждому из контролируемых параметров.

ОБЪЕКТ КОНТРОЛЯ: ступенчатый вал.

СРЕДСТВА ИЗМЕРЕНИЙ И ВСПОМОГАТЕЛЬНЫЕ УСТРОЙСТВА:

накладные приборы: микрометр гладкий, штангенциркуль, микрометр рычажный, скоба индикаторная, скоба рычажная

станковые приборы: стойка или штатив с индикатором часового типа или другой рычажно-зубчатой головкой, стойка с микрокатором, оптикатором, трубкой оптиметра и др.

Читать полностью »

Релятивистский закон сложения скоростей.

   Рассмотрим движение материальной точки. В системе К положе­ние точки определяется в каждый момент времени t координатами x,y ,z . Выражения

                           ,       ,        

   представляют собой проекции на оси x, y, z вектора скорости точки относительно системы К. В системе К? положение точки характери­зуется каждый момент времени t’ координатами х’, у’, z’. Проек­ции на оси х’ , у’ , z’ вектора скорости точки относительно системы К’ определяются выражениями

                                  ,          ,            .

Читать полностью »

Гироскоп.

Гироскопы – массивные однородны тела, вращающиеся с большой угловой скоростью около своей оси симметрии, являющейся свободной осью.

Рассмотрим одну из разновидностей гироскопов — гироскоп на кардановом подвесе. Дискообразное тело — гироскоп — закреплено на оси , которая может вращаться вокруг перпендикулярной ей горизонтальной оси , которая, в свою очередь, может поворачиваться вокруг вертикальной оси . Все три оси пересекаются в одной точке , являющейся центром масс гироскопа и остающейся неподвижной, а ось гироскопа может принять любое направление в пространстве. Силами трения в подшипниках всех трех осей и моментом импульса колец пренебрегаем.

Читать полностью »

Главные оси и главные моменты инерции твердого тела.

При вращательном движении все точки твердого тела движутся по окружностям, центры которых лежат на одной и той же прямой, называемой осью вращения. Для описания вращательного движения нужно задать положение в пространстве оси вращения и угловую скорость тела в каждый момент времени.

Ось, положение которой в пространстве остается неизменным при вращении вокруг нее тела в отсутствие внешних сил, называется свободной осью тела.

Можно доказать, что для тела любой формы и с произвольным распределением массы существуют три взаимно перпендикулярные, проходящие через центр инерции тела оси, которые могут служить свободными осями: они называются главными осями инерции.

Читать полностью »