ФИТР БНТУ – Портал Студентов

ИЗМЕРЕНИЕ ПАРАМЕТРОВ ШЕРОХОВАТОСТИ ПОВЕРХНОСТИ

Лабораторная работа №  4.1

ШЕРОХОВАТОСТЬ   ПОВЕРХНОСТИ

Реальная поверхность, ограничивающая деталь, в отличие от номинальной – геометрически правильной и гладкой – имеет сложный рельеф, характеризующийся микро и макрогеометрией.

К микрогеометрии реальной поверхности детали относят шероховатость. Термины, определения и значения параметров шероховатости поверхности установлены ГОСТ 2789-73 и ГОСТ 25147-82.

Шероховатость поверхности – совокупность ее неровностей с относи­тельно малыми шагами, выделенная с помощью базовой длины. Базовая длина 1 – длина базовой линии, используемая для выделения неровнос­тей, характеризующих шероховатость поверхности. Количественная оцен­ка шероховатости, как правило, производится от средней линии профиля m – базовой линии, имеющей форму номинального профиля и проведенной так, что в пределах базовой длины среднее квадратическое отклонение профиля ( yi- расстояние между любой точкой профиля и средней лини­ей) от этой линии минимально (рис. 1.1.). Шаг неровностей профиля – отрезок средней линии профиля, ограничивающий неровность профиля.

Читать полностью »

Полная энергия частицы.

  Второй закон Ньютона гласит, что производная импульса час­тицы (материальной точки) по времени равна результирующей силе, действующей на частицу. Уравнение вто­рого закона оказывается инвариантным относительно преобразо­ваний Лоренца, если под импульсом подразумевать величину (13). Следовательно, релятивистское выражение второго закона Ньютона имеет вид

                                                                                            (16)

   Следует иметь в виду, что соотношение mw=F в релятивистском случае неприменимо, причем ускорение w и сила F, вообще говоря, оказываются неколлинеарными.

Читать полностью »

Релятивистский импульс.

   Уравнения Ньютона инвариантны по отношению к преобразо­ваниям Галилея. Однако по отношению к преобразова­ниям Лоренца они оказываются не инвариантными. В частности, не инвариантен по отношению к преобразованиям Лоренца выте­кающий из законов Ньютона закон сохранения импульса. Чтобы убедиться в этом, рассмотрим, как выглядит в системах К. и К’ абсолютно неупругий удар двух одинаковых шаров массы т (рис 2).

     Пусть в системе К шары движутся навстречу друг другу вдоль оси х с одинаковыми по величине скоростями, проекции которых на ось х равны: и ( — относительная скорость си­стем K и K?). При этих условиях после столкновения шары будут покоиться:. Таким образом, полный импульс системы и до, и после столкновения равен нулю — в системе  К импульс сохраняется.

Читать полностью »

2.3. Связь кинематических величин в различных системах отсчета

     Переход к другой системе отсчета рассматривается пока в рамках ньютоновой механики. Поэтому длины отрезков координат и интервалы времени считаются абсолютными, т.е. любой масштаб одинаков в разных системах отсчета и не зависит от скорости движения. Это же относится и к течению времени, которое одинаково во всех системах.

     Рассмотрим две произвольные системы отсчета (К и К’), движущиеся заданным образом относительно друг друга. Известны скорость и ускорение некоторой частицы А в К-системе. Необходимо определить значения и этой точки в -системе. Рассмотрим три наиболее важных случая движения одной системы отсчета относительно другой.

Читать полностью »

11. Закон сохранения полной механической энергии.

Рассмотрим систему материальных точек массами , движущихся со скоростями . Пусть — равнодействующие внутренних консер­вативных сил, действующих на каждую из этих точек, а — равнодейст­вующие внешних сил, которые также будем считать консервативными. Кроме того, будем считать, что на материальные точки действуют еще и внешние неконсервативные силы; равнодействующие этих сил, действующих на каждую из материальных точек, обозначим . При массы материальных точек постоянны и уравнения второго закона Ньютона для этих точек следующие:

. . . . . . . . .

.

Читать полностью »