§ 3. Закон Кирхгофа
Рис. 1.3. Спектральная зависимость испускательной способности черного тела при Т=2900К.
а- зависимость 
от 
, выраженная в равномерной шкале частот;
б- зависимость 
от 
, выраженная в равномерной шкале длин волн. Площадь заштрихованного участка дает поток 
, приходящийся на интервал частот 
или соответствующий интервал длин волн 
.
Пространственно временной интервал.
Каждому событию можно сопоставить в воображаемом четырех мерном пространстве мировую точку с координатами ct, x, y, z. Пусть одно событие имеет координаты ct1, x1, 1,z1, другое – координаты ct2, x2, y2, z2. Введем обозначения:
, 
и т.д.
Вследствие качественного различия между временем и пространством квадрат разности временных координат 
и квадраты разностей пространственных координат 
, 
, 
входят в выражение для квадрата “расстояния” между событиями с разными знаками:
(1)
Вязкая жидкость. Внутреннего трение. Течения
Всем реальным жидкостям и газам присуща вязкость или внутреннее трение. Вязкость проявляется в том, что возникшее в жидкости или газе движение после прекращения действия причин, его вызвавших, постепенно прекращается. Вязкость зависит от температуры, причем характер этой зависимости для жидкостей и газов различен (для жидкостей 
| с увеличением температуры уменьшается, у газов, наоборот, увеличивается), что указывает на различие в них механизмов внутреннего трения. Особенно сильно от температуры зависит вязкость масел. Например, вязкость касторового масла в интервале 18-40°С падает в четыре раза.
Советский физик П. Л. Капица (1894 — 1984) открыл, что при температуре 2,17 К жидкий гелий переходит в сверхтекучее состояние, в котором его вязкость равна нулю.
Рассмотрим следующий опыт: 
Частица в одномерной прямоугольной “потенциальной яме” с бесконечно высокими “стенками”.
Проведем качественный анализ решений уравнения Шредингера применительно к частице в одномерной прямоугольной “потенциальной яме” с бесконечно высокими “стенками”. Такая “яма” описывается потенциальной энергией вида (для простоты принимаем, что частица движется вдоль оси х)
где l - ширина “ямы”, а энергия отсчитывается от ее дна (рис. 2). Читать полностью »
2.1. Кинематика частицы
Если размеры тела при описании его движения несущественны, то его движение можно рассматривать как движение частицы в пространстве. Это самая простая модель для описания реального тела. Так как в дальнейшем будут рассматриваться движения тела обладающего массой, но в пренебрежении ее размерами, внутренней структуры и формы, то введем в рассмотрение единый термин частица, понимая под ним материальную точку. Существует три способа описания движения частицы: векторный (геометрический), координатный и естественный. Рассмотрим их последовательно, учитывая, то аналогичное построение описания движения частицы будет применимо в релятивистском случае.